Пожалуйста, используйте этот идентификатор, чтобы цитировать или ссылаться на этот документ:
https://elib.bsu.by/handle/123456789/304283Полная запись метаданных
| Поле DC | Значение | Язык |
|---|---|---|
| dc.contributor.author | Кот, В. А. | |
| dc.date.accessioned | 2023-11-03T13:27:47Z | - |
| dc.date.available | 2023-11-03T13:27:47Z | - |
| dc.date.issued | 2023 | |
| dc.identifier.citation | Взаимодействие излучений с твердым телом : материалы 15-й Междунар. конф., Минск, Беларусь, 26-29 сент. 2023 г. / Белорус, гос. ун-т ; редкол.: В. В. Углов (гл. ред.) [и др.]. – Минск : БГУ, 2023. – С. 85-88. | |
| dc.identifier.issn | 2663-9939 (Print) | |
| dc.identifier.issn | 2706-9060 (Online) | |
| dc.identifier.uri | https://elib.bsu.by/handle/123456789/304283 | - |
| dc.description | Секция 1. Процессы взаимодействия излучения и плазмы с твердым телом = Section 1. Processes of radiation and plasma interaction with solids | |
| dc.description.abstract | Предложен новый подход к приближенному решению уравнения лучистой теплопроводности, когда внутренняя энергия e и непрозрачность по Росселанду K имеют степенные зависимости от плотности и температуры: e = f Tβ / ρμ, K-1 = qTα / pλ, где f и q – константы, α, β, μ и λ – показатели степени. Метод основан на преобразовании исходного уравнения лучистой теплопроводности dTβ /dt = χdT4+α / dx2, где χ = 16/(12+3α)qδ/(fp2-µ+λ) – коэффициент, характеризующий тепловой поток. Данное уравнение преобразуется в дифференциальное уравнение d2θn+4/dη2 + ηdθ/dη = 0, где Tβ = θ. Принимается, что температура поверхности тела поддерживается при постоянном значении. Полученные аналитические решения нелинейной задачи лучистой теплопроводности показали высокую точность найденных аппроксимаций: как для температурного фронта, так и для положения фронта тепловой волны. Ошибка расчета положения фронта волны Маршака в твердом теле для первого приближения составляет тысячные и десятитысячные доли процента в зависимости от показателя степени n | |
| dc.language.iso | ru | |
| dc.publisher | Минск : БГУ | |
| dc.rights | info:eu-repo/semantics/openAccess | |
| dc.subject | ЭБ БГУ::ЕСТЕСТВЕННЫЕ И ТОЧНЫЕ НАУКИ::Физика | |
| dc.title | Задача о проникновении в твердое тело потока лучистой энергии (волна Маршака) | |
| dc.title.alternative | Problem on the penetration of a radiative energy flux into a solid body (Marshak wave) / V.А. Kot | |
| dc.type | conference paper | |
| dc.description.alternative | A new approach to the approximate solution of the equation for the radiative thermal conductivity of a body in the case where its internal energy e and the Rosseland non-transparency K of it are defined by the power dependences for the density and temperature of the body: e = f Tβ / ρμ, K-1 = qTα / pλ, where f and q are constants, and α, β, μ, and λ are exponents, is propped. In this approach, it is assumed that the temperature of the surface of the body remains unchanged. The method developed is based on the transformation of the initial equation for the radiative thermal conductivity of a body dTβ /dt = χdT4+α / dx2, where χ = 16/(12+3α)qδ/(fp2-µ+λ) is the coefficient characterizing the heat flow in it, into the ordinary nonlinear differential equation with self-similar variables d2θn+4/dη2 + ηdθ/dη = 0, where Tβ = θ. A new temperature profile of a body, involving coefficients and parameters, satisfying the initial boundary conditions, the integral relation for the first momentum, and the boundary relations following from the differential equation fulfilled at the front of the heat wave in the body, is proposed. For the first approximation, one differential equation is used. In this case, we have the temperature profile θ = (1+aζ)(1-ζ)1/(n+3) − with one unknown coefficient a and the parameter ζ = η/η0. The parameter η0 is determined from the algebraic equation following from the integral relation for the first momentum. The analytical solutions obtained for solving the nonlinear problem on the radiative thermal conductivity of a body provide the high accuracy of the approximations obtained with them for the temperature profile of the body and the position of the front of the heat wave (Marshak wave) in it. The temperature profiles obtained on the basis of the new approach (the first approximation) and on the basis of the numerical solution are completely identical. The error in calculating the position of the Marshak wave front in a body in the first approximation comprises thousandths and ten thousandths of a percent depending on the exponent n | |
| Располагается в коллекциях: | 2023. Взаимодействие излучений с твердым телом | |
Все документы в Электронной библиотеке защищены авторским правом, все права сохранены.