Пожалуйста, используйте этот идентификатор, чтобы цитировать или ссылаться на этот документ:
https://elib.bsu.by/handle/123456789/250897Полная запись метаданных
| Поле DC | Значение | Язык |
|---|---|---|
| dc.contributor.author | Navitskaya, R. I. | - |
| dc.contributor.author | Stashkevich, I. V | - |
| dc.contributor.author | Voropay, E. S. | - |
| dc.date.accessioned | 2020-11-11T12:17:22Z | - |
| dc.date.available | 2020-11-11T12:17:22Z | - |
| dc.date.issued | 2020 | - |
| dc.identifier.citation | Journal of the belarusian state University. physics. 2020;1:28 –33 | ru |
| dc.identifier.uri | https://elib.bsu.by/handle/123456789/250897 | - |
| dc.description.sponsorship | Рассматривается метод разгрузки резонатора через генерацию второй гармоники в неодимовом лазере, функционирующем в режиме модуляции добротности. Проводится теоретическое моделирование работы лазера при активной модуляции добротности, рассчитаны основные характеристики выходных импульсов и их зависимость от коэффициента потерь в системе и мощности накачки. Указанный метод может быть реализован в лазере с кристаллом второй гармоники внутри резонатора и лектрооптическим затвором, на который подается импульс напряжения. Продолжительность этого импульса определяется временем, необходимым для формирования гигантского импульса в резонаторе, и составляет ~0,1–1,0 мкс в зависимости от мощности накачки. Длительность управляющего импульса напряжения должна быть постоянной с точностью до нескольких наносекунд. При этом на выходе лазера формируются наносекундные импульсы второй гармоники с пиковой интенсивностью порядка 10 –100 МВт/см 2 . Продолжительность выходных импульсов определяется только длиной резонатора в случае, когда время переключения электрооптического затвора меньше, чем время обхода резонатора светом. Для достижения максимальной пиковой интенсивности импульсов необходимо уменьшить потери в системе до минимально возможного уровня и увеличить мощность накачки. | ru |
| dc.language.iso | en | ru |
| dc.subject | ЭБ БГУ::ЕСТЕСТВЕННЫЕ И ТОЧНЫЕ НАУКИ::Физика | ru |
| dc.title | Сavity dumping by the second harmonic generation in the q-switched Тd : YAG-laser | ru |
| dc.title.alternative | Разгрузка резонатора посредством генерации второй гармоники в Тd : YAG-лазере с модуляцией добротности | ru |
| dc.type | article | ru |
| dc.rights.license | CC BY 4.0 | ru |
| dc.description.alternative | This paper presents the cavity dumping method by the second harmonic generation in a neodymium laser operating in the Q-switched mode. Theoretical modeling of the laser generation in dynamics is performed. The main characteristics of the output pulses and their dependence on the pump power and coefficient of losses are calculated. The proposed method can be implemented in the laser with a second harmonic crystal inside the cavity and an electro-optical crystal, which is operated by a step voltage pulse. The switching pulse length is defined by the time needed to achieve the maximum giant pulse intensity in the cavity, and is in the order of 0.1–1.0 ms depending on the pump power. Moreover, the voltage pulse jitter should not exceed several nanoseconds. In such case the second harmonic pulses with nanosecond duration and peak intensity of 10 –100 MW/cm 2 are generated at the laser output. The output pulses duration is defined only by the cavity length under the conditions of a small response time of the electro-optical crystal compared to the cavity round-trip time. To achieve the maximal peak intensity, one should decrease the coefficient of inactive losses to the possible minimum and increase the pump power. | ru |
| Располагается в коллекциях: | Кафедра лазерной физики и спектроскопии (статьи) | |
Все документы в Электронной библиотеке защищены авторским правом, все права сохранены.