Спектральный состав фокусного пятна рентгеновской линзы

Abstract

Спектральный состав излучения на выходе преломляющей линзы определяется источником излучения, спектральными зависимостями коэффициентов поглощения и преломления вещества, геометрическими параметрами линзы Зависимость коэффициента преломления вещества от длины волны излучения приводит к пространственному разделению фокусных пятен для «высокоэнергетической» и «низкоэнергетической» части рентгеновского спектра. Установлено, что линза с R=100MKM, d=10MKM, N=100, изготовленной на основе эпоксидного клея при фокусировке излучения с широким спектральным составом формирует в фокальной плоскости пятно, спектральный состав которого характеризуется шириной ~1кэВ. Увеличение расстояния от линзы до объекта позволяет сдвигать спектр в сторону увеличения энергии фотонов. Параметры диафрагмы и расстояния до источника позволяют добиваться определенной интенсивности и узости спектра. Двояковогнутая форма фокусирующей линзы (показатель преломления меньше единицы) позволяет фокусировать рентгеновское и ультрафиолетовое излучение. Для остальной части спектра электромагнитных волн рентгеновская линза будет являться рассеивающей. Учитывая малый радиус линзы можно считать, что оптическая сила рассеивающей линзы будет достаточно велика. Таким образом, используя источники, характеризующиеся широким спектром излучения (например, плазменные источники), фокусное пятно рентгеновской линзы будет содержать только рентгеновское излучение узкого спектрального диапазона (~1КэВ).